Обмен учебными материалами


Е.О.Федосеева, Г П. Федосеева 9 страница



Рис. 2.1. Двойной электриче­ский слой на поверхности ме­талла

Во-вторых, на поверхности металла электрон испытывает силы притяжения к положительным ионам, направленные внутрь металла.

Таким образом, для выхода на поверхность электрон, нахо­дящийся внутри металла, должен обладать максимальной энер­гией, затрачиваемой им на преодоление двойного электриче­ского слоя на границе металл — вакуум, а для отрыва от поверх­ности металла — получить извне дополнительную энергию Wo, идущую на преодоление сил притяжения к положительным ионам металла.

Дополнительная энергия, необходимая электрону, имеющему внутри металла максимальную энергию Wi, для выхода в вакуум, называется работой выхода UV Полная энергия электрона Wa, минимально необходимая для выхода его из металла, равна сумме максимальной внутренней энергии и работы выхода:

Wa = Wi + Wo.

Если электрон обладал в металле меньшей, чем Wi, энергией, то для выхода в вакуум ему должна быть извне сообщена энер­гия большая, чем работа выхода, на величину энергии, недоста­ющей до максимального значения Wi.

Работу выхода принято выражать в электрон-вольтах (эВ). Величина работы выхода постоянна для каждого материала; например, для вольфрама 4,52 эВ, для тантала 4,2 эВ, для бария 2,52 эВ. Покрытие поверхности металла некоторыми веще­ствами уменьшает работу выхода. Например, полупроводниковый слой окиси бария с примесью чистого бария имеет работу выхода 1,1 эВ.

2.1.2. Виды электронной эмиссии

В зависимости от способа сообщения электронам дополни­тельной энергии для совершения работы выхода различают не­сколько видов электронной эмиссии: термоэлектронная, фото­электронная, автоэлектронная, вторичная. Электрод, испускаю­щий электроны, называют катодом.

Термоэлектронная эмиссия происходит за счет тепловой энер­гии, сообщаемой электроду при нагреве. Эмиссия происходит при такой температуре, когда дополнительная энергия, пере­даваемая электронам проводимости, равна или больше работы выхода. Электрод, испускающий электроны за счет нагрева, на­зывают термокатодом. Поток электронов, испускаемых катодом в единицу времени, создает ток электронной эмиссии. Ток термо­электронной эмиссии зависит от температуры нагрева катода. Термоэлектронная эмиссия используется в электронных лампах.

Фотоэлектронная эмиссия происходит за счет световой энер­гии. Она используется в фотоэлементах и фотоумножителях. Электрод, испускающий электроны под действием света, назы­вают фотокатодом.

Автоэлектронная эмиссия происходит только под действием внешнего электрического поля.

Вторичная электронная эмиссия обусловлена бомбардиров­кой поверхности вещества первичными электронами или ионами. Электроны, вылетающие при этом в вакуум, называют вторич­ными, а электрод, испускающий их, — динодом. Вторичная эмис­сия под ударами электронов используется в фотоумножителях, а под ударами ионов — в газоразрядных приборах.

2.1.3. Термокатод

Нагрев термокатода осуществляется электрическим током, поэтому температура катода зависит от напряжения или тока накала.

В зависимости от материала, из которого изготовлен катод, различают два типа катодов: из чистых металлов, например вольфрамовый, и полупроводниковые (с полупроводниковым ак­тивным слоем значительной толщины), например оксидные. Наи­большее распространение в электронных лампах получили оксид­ные катоды. Оксидный катод состоит из вольфрамового или никелевого керна, на который нанесен слой из смеси окислов бария, стронция и кальция с вкраплением атомов металличе­ского бария. Оксидный слой является полупроводником л-типа. Он имеет очень малую работу выхода, низкую рабочую темпе­ратуру (1000—1100 К) и дает большой ток эмиссии на каждый ватт мощности накала — до 60—100 мА/Вт. Для оксидного като­да важны высокая степень вакуума, чтобы оксидный слой не разрушался ионной бомбардировкой, и стабильный режим нака­ла; перекал и недокал приводят по разным причинам к разру­шению оксидного слоя и потере эмиссии катодом.

Загрузка...

По конструкции термокатоды делят на катоды прямого и косвенного накала.

В катодах прямого накала ток проходит непосредственно по нити, испускающей электроны. Такой катод обладает малой тепловой инерцией и, следовательно, малым временем разогрева (1—2 с), а также требует небольшой мощности на накал. Однако накал нельзя питать переменным током, так как при этом из-за малой тепловой инерции пульсирует температура катода, а зна­чит, и ток эмиссии. Катод прямого накала изготовляют в виде тонких проволочных нитей из тугоплавкого металла, например вольфрама, молибдена.

В катодах косвенного накала поверхность, эмиттирующая электроны и являющаяся собственно катодом, изолирована от нити накала, называемой подогревателем. Конструкция катода косвенного накала представляет собой полый цилиндр из никеля, покрытый оксидным слоем, внутри которого вставлен подогре­ватель, покрытый изолирующим слоем. Катод косвенного накала имеет большую массу, требует большую мощность на накал, поэтому он дает меньший ток эмиссии на 1 Вт мощности накала, чем катод прямого накала, а время разогрева его больше — до 16—20 с. Преимущество этого катода — одинаковый потен­циал во всех его точках и большая тепловая инерция, что позволяет питать накал переменным током.

2.1.4. Движение электрона в электрическом поле

В электронных лампах электроны, вылетавшие из катода, попадают в электрическое поле между электродами. На электрон в этом поле действует постоянная сила, направленная в сторону положительного электрода. Под действием этой силы электрон движется равноускоренно.

Если начальная скорость электрона равна нулю, то его ско­рость и энергия в любой точке поля определяется только вели­чиной пройденной разности потенциалов; скорость может быть определена по формуле:

v — 600д/77 км/с.

В электронных приборах скорости электронов очень велики; например, при напряжении между электродами, равном 100 В, скорость электрона при падении его на анод равна 6-106 м/с. Поэтому электронные процессы в электровакуумных приборах можно считать безынерционными.

Если начальная скорость электрона направлена навстречу силе электрического поля (в сторону отрицательного электрода), то электрон движется равнозамедленно, так как поле для него является тормозящим. Ускоряющие и тормозящие электрические поля используются в электронных лампах для управления пото­ком электронов, вылетающих из катода.

Если начальная скорость направлена перпендикулярно силе электрического поля, то электрон движется по параболе в сто­рону более высокого потенциала. В общем случае — при началь­ной скорости, направленной под углом к силовым линиям, — траектория электрона также представляет собой параболу. Под­бирая определенную конфигурацию электрического поля, можно управлять потоком электронов — фокусировать его и отклонять в нужном направлении. Этим занимается электронная оптика. В электровакуумных приборах электростатическая фокусировка и отклонение Электронного пучка осуществляются в электронно­лучевых трубках.

Электронная лампа, имеющая два электрода — катод и анод, называется электровакуумным диодом и предназначена для выпрямления переменного тока. В современной аппаратуре эти лампы почти полностью вытеснены полупроводниковыми дио­дами.

Контрольные вопросы

1. Что называют электронной эмиссией и при каких условиях она возможна?

2. Какие виды электронной эмиссии бывают и где каждый из них исполь­зуется?

3. Как устроен термокатод?

Глава 2.2.

ТРИОД

2.2.1. Устройство и принцип действия триода

Триодом называют трехэлектродную лампу, имеющую катод, анод и управляющую сетку.

В электронных лампах используют в основном оксидный тер­мокатод косвенного накала. Анод может быть цилиндрической или плоской формы, изготовляется обычно из никеля и имеет реб­ра для лучшей теплоотдачи. С этой же целью аноды делают чернеными, покрывая слоем графита. Катод помещается внутри анода. Сетка выполняется в виде проволочной спирали и поме­щается между катодом и анодом (ближе к катоду) (рис. 2.2.). Электроды приварены к держателям, которые впаяны в стеклян­ную ножку. Все это помещено в стеклянный или металлический баллон с цоколем, который имеет штырьки, служащие внешними выводами электродов. Они электрически соединяются с внутрен­ними выводами подогревателя, катода, сетки и анода. Из бал­лона откачивают воздух до давления 10~6—10-7 гПа, т. е. созда­ют вакуум.

Оксидный слой

Рис. 2.2. Триод: а — схематическое устройство; б, в — конструк­ции катодов прямого и косвенного накала; г, д — конструкции анода и сетки

Рис. 2.3. Условные графические обозначения одинарного (а) и двойного (б) триодов и схема включения триода (в)

Схема включения триода (рис. 2.3) содержит три цепи: цепь накала, цепь анода и цепь сетки. В цепи накала протекает ток накала /„, а между выводами подогревателя действует напряже­ние накала UH. Накал подогревателя осуществляется перемен­ным током, напряжение накала при работе лампы остается неизменным.

Цепь анода включает источник анодного питания £а, проме­жуток анод—катод лампы и соединительные провода. Чтобы электроны, вылетающие из катода, попадали на анод, электриче­ское поле в лампе должно быть для них ускоряющим. Поэтому на анод подается от источника питания положительное напряже­ние относительно катода. Между анодом и катодом действует напряжение анода Ua; в цепи анода протекает ток анода /а — от плюса источника питания Еа через лампу к минусу источника питания.

Цепь сетки содержит источник постоянного напряжения Ес, промежуток сетка — катод лампы и соединительные провода. Разность потенциалов между сеткой и катодом называют напря­жением сетки Uc, а ток в цепи сетки — током сетки /с. Общая точка цепей анода и сетки у вывода катода условно имеет нуле­вой потенциал, относительно которого отсчитывают потенциалы других электродов.

В триоде используется термоэлектронная эмиссия с катода и движение электронов в результирующем электрическом поле, создаваемом анодом и сеткой. Принцип действия триода обус­ловлен влиянием электрического поля сетки на поток электронов, идущих от катода к аноду.

Рассмотрим влияние сетки при разных напряжениях на ней относительно катода и постоянном положительном напряжении анода.

Если сетка не подключена к источнику Ес, т. е. ее цепь ра­зомкнута, то она не создает своего электрического поля и не ока­зывает влияния на величину тока анода. При накаленном катоде и отсутствии анодного напряжения эмиттируемые электроны заполняют междуэлектродное пространство у катода. Заряд, созданный этими электронами, называют отрицательным объем­ным зарядом. Этот заряд создает тормозящее электрическое по­ле для выходящих из катода электронов. Он тем больше, чем больше количество эмиттируемых электронов, т. е. чем больше напряжение накала. При подаче положительного анодного напряжения на анод попадают только электроны, обладающие достаточной энергией, чтобы преодолеть тормозящее поле около катода.

Если напряжение сетки положительное, то между ней и като­дом создается для электронов ускоряющее электрическое поле, которое складывается с ускоряющим полем анода; результи­рующее ускоряющее поле для электронов в промежутке сетка — катод увеличивается, и больше электронов уходит из объемного заряда сквозь сетку на анод. В результате ток анода возрастает тем больше, чем выше положительное напряжение сетки. Одна­ко такой режим работы триода практически не используется, так как часть электронов притягивается к положительно заря­женной сетке, создавая в ее цепи ток сетки /с, который вредно сказывается на работе лампы.

При отрицательном напряжении сетки создается тормозящее электрическое поле для эмиттируемых катодом электронов; ток анода уменьшается тем сильнее, чем больше величина отрица­тельного напряжения сетки. Отрицательное напряжение сетки, при котором ток анода становится равным нулю при положитель­ном напряжении анода, называют запирающим напряжением Uc зйп. При этом лампа оказывается запертой, поскольку ток через нее не проходит. Это объясняется тем, что тормозящее поле сетки полностью компенсирует ускоряющее поле анода. При дальней­шем увеличении отрицательного напряжения сетки лампа остает­ся запертой. Таким образом, изменяя напряжение сетки, можно изменять величину тока анода, иначе говоря, управлять анодным током. Поэтому сетка в триоде называется управляющей.

Обычно для управления током анода используют изменение отрицательного напряжения сетки, чтобы исключить появление тока сетки. С уменьшением отрицательного напряжения сетки ток анода увеличивается, а с увеличением отрицательного Uc — уменьшается.

Упрощенная картина электрических полей в триоде при отри­цательном напряжении сетки показана на рис. 2.4. Силовые линии выходят из электрода с более высоким потенциалом и входят в электрод с более низким потенциалом; их густота условно характеризует напряженность электрического поля. Потенциалы анода и сетки относительно катода показаны знаками «плюс» и «минус», силовые линии анодного поля — тонкими линиями, а поля сетки — толстыми.

Поскольку потенциал сетки ниже потенциала анода, часть силовых линий поля анода заканчивается на сетке, как бы пере­хватываясь ею, и только часть их доходит сквозь сетку к катоду. Таким образом сетка ослабляет влияние поля анода на электро­ны у катода и на величину тока анода.

Параметр лампы, показывающий, какая часть силовых линий электрического поля анода проходит сквозь сетку к катоду, назы­вают проницаемостью D. Проницаемость всегда меньше единицы.

Результирующее электрическое поле, действующее на выле­тевшие из катода электроны в промежутке сетка — катод, состо­ит из поля сетки и части поля анода. Можно условно считать, что оно создается одним электродом, находящимся на месте сетки и имеющим относительно катода напряжение, равное сумме напряжения сетки Uc и части напряжения анода DUa, соответ­ственно части силовых линий, доходящих до катода от анода. Напряжение, создающее результирующее поле, называют дей­ствующим напряжением сетки Ua и определяют по формуле:

Ua= Uc + DUa.

Из формулы видно, что проницаемость D показывает также, какая часть анодного напряжения участвует в создании резуль­тирующего электрического поля около катода.

Из сказанного следует, что благодаря экранирующему дейст­вию сетки, ослабляющему влияние анодного поля на анодный ток, а также меньшему расстоянию между сеткой и катодом, чем между анодом и катодом, изменения напряжения сетки гораздо сильнее влияют на ток анода, чем такие же изменения напряже­ния анода. На этом основаны усилительные свойства триода и использование его для усиления электрических колебаний (рис. 2.5).

Источник слабых электрических колебаний мс~ включается в цепь сетки, а нагрузка RH, на которой создаются усиленные ко­лебания, включается в цепь анода. Таким образом, цепь сетки является входной, а цепь анода — выходной-, переменное напря­жение от источника ыс~ — входным сигналом ыВх. Пока входного сигнала нет, на сетке действует только постоянное отрицательное напряжение (смещение) Ес, необходимое, чтобы не появлялся ток сетки. При этом в анодной цепи протекает постоянный ток анода от источника питания Еа через резистор нагрузки R„ и лампу. Напряжение на нагрузке и напряжение анода остаются постоянными.

При подаче переменного напряжения от источника ис напря­жение сетки становится пульсирующим, поэтому ток анода тоже пульсирует и создает на нагрузке пульсирующее падение напря­жения. Его переменная составляющая имеет такую же частоту и форму кривой, что и входной сигнал, и представляет собой уси­ленный сигналом на выходе ИвЫХ. Усиление происходит за счет энергии источника питания из-за того, что при малых изменениях напряжения сетки получаются большие изменения тока анода и напряжения на нагрузке, следовательно, выходной сигнал гораздо больше входного. Это осуществляется при условии пра­вильного выбора сопротивления нагрузки: с увеличением сопро­тивления нагрузки выходной сигнал возрастает.

2.2.2. Характеристики триода

Анодный ток в триоде зависит от трех напряжений — накала, сетки и анода. Учитывая, что напряжение накала всегда остается неизменным, равным номинальному, рассматривают два вида статических характеристик триода:

анодные — зависимость тока анода от напряжения анода при постоянном напряжении сетки

L — f{Ua) при Uc — const;

анодно-сеточные — зависимость тока анода от напряжения сетки при постоянном напряжении анода

/а =f(Uc) ПрИ Ua = COnst.

Схема для снятия статических характеристик триода (рис. 2.6) включает источники постоянных напряжений £а и ЕС1 по­тенциометры для изменения напряжений анода и сетки, приборы для измерения напряжений анода и сетки и тока анода.

Анодные характеристики, снятые при разных значениях по­стоянного напряжения сетки, составляют семейство статических анодных характеристик (рис. 2.7, а). Анодные характеристики — это выходные характеристики триода.

Анодная характеристика, снятая при £УС = 0, выходит из начала координат; при отсутствии напряжения анода тока в цепи анода нет. Анодная характеристика нелинейна: с увеличе­нием Ua ток растет сначала медленно (из-за тормозящего дей­ствия отрицательного объемного заряда), а затем (по мере рассасывания этого заряда) — все быстрее.

Характеристика, снятая при постоянном отрицательном на­пряжении сетки, например при Uc—— 2 В, начинается не из нуля, а правее, при некотором значении напряжения анода Ua\. Это объясняется тем, что с увеличением напряжения анода от нуля ток будет оставаться равным нулю до тех пор, пока уско­ряющее поле анода не скомпенсирует около катода тормозящее действие поля сетки. Лампа остается запертой, если действующее напряжение отрицательно или равно нулю. Значение напряже­ ния Ua|, при котором начинается характеристика, можно найти, приравняв к нулю действующее напряжение:

Uc "{• DUa[ — О,

откуда

C/al =

Uc

Рис. 2.7. Анодные (а) и анодио-сеточные (б) характеристики

триода

Чем больше абсолютная величина отрицательного напряже­ния сетки, при котором снимается анодная характеристика, тем сильнее тормозящее поле сетки; следовательно, тем сильнее дол­жно быть ускоряющее поле анода для его компенсации. Поэто­му при увеличении отрицательного постоянного напряжения сетки анодные характеристики все больше сдвигаются вправо.

При постоянном положительном напряжении сетки все анодные характеристики выходят из начала координат, так как

даже при малом напряжении анода поле у катода ускоряющее и часть электронов попадает на анод. При большем положитель­ном напряжении сетки анодные характеристики будут круче.

Анодно-сеточные характеристики, снятые при разных значе­ниях постоянного напряжения анода, составляют семейство ста­тических анодно-сеточных характеристик. Анодно-сеточные ха­рактеристики являются передаточными характеристиками три­ода.

При снятии анодно-сеточной характеристики триода сначала устанавливают определенную величину постоянного напряжения анода, а затем такое отрицательное напряжение сетки, при ко­тором анодный ток становится равным нулю, т. е. лампа запира­ется. Это и будет началом характеристики при Uc = UC3aп. На­чиная с этой точки уменьшают абсолютную величину отрица­тельного напряжения сетки через определенные интервалы и записывают соответствующие значения тока анода, по которым строят кривую (рис. 2.7, б). При этом ток анода растет сначала медленно, а затем быстрее, т. е. характеристика нелинейна.

В точке запирания, как было рассмотрено, действующее напряжение равно нулю, откуда можно определить запирающее напряжение:

Uс зап ==: DUa.

С повышением напряжения анода отрицательное запирающее напряжение увеличивается, поэтому анодно-сеточные характерис­тики, снятые при более высоком постоянном напряжении анода, сдвигаются влево. Анодно-сеточные характеристики начинаются только в области отрицательных напряжений сетки, поскольку при положительном анодном напряжении лампу можно запереть только тормозящим полем сетки. Участки анодно-сеточных ха­рактеристик в области положительных напряжений сетки обычно не используются: хотя анодный ток с увеличением положительно­го напряжения сетки растет, но появляется и растет ток сетки, который приводит к искажению усиливаемых колебаний.

2.2.3. Параметры триода

Различают главные и вспомогательные параметры триода. Главные параметры: крутизна анодно-сеточной характеристики, внутреннее сопротивление и коэффициент усиления. Их можно определить по анодным или анодно-сеточным характеристикам. К вспомогательным параметрам относят проницаемость, доб­ротность, статическое сопротивление и мощность, рассеиваемую анодом. Вспомогательные параметры можно определить, зная главные параметры.

Крутизна характеристики триода S — это параметр, показы­вающий, на сколько миллиампер изменится ток анода при изме­нении напряжения сетки на 1 В при постоянном напряжении анода:

S = -4^- при ия — const.

MJC

Крутизна определяет наклон анодно-сеточной характеристики и измеряется в миллиамперах на вольт (мА/В). Крутизна в раз­ных точках характеристики различна. Для данной точки кру­тизну характеристики можно определить по анодно-сеточной ха­рактеристике, найдя приращения тока анода Д/а и напряжения сетки Д£Д как разность, соответственно, токов анода и напряже­ний сетки для двух близлежащих точек характеристики.

Для разных типов триодов крутизна характеристики может иметь значение от 1—2 до 30—40 мА/В.

Внутреннее сопротивление триода Ri — это параметр, показы­вающий, на сколько вольт надо изменить напряжение анода, чтобы ток анода изменился на 1 А при постоянном напряжении сетки:

_ Д1У а , , .

Ri — -77— При Uc = COnst.

Д/а

Внутреннее сопротивление характеризует сопротивление лам­пы изменению тока; это сопротивление при переменном токе. Его называют также дифференциальным сопротивлением.

Внутреннее сопротивление, определяемое для разных точек, различно. В данной точке его можно определить, взяв на анод­ной характеристике близко расположенную вторую точку и найдя приращения напряжения анода ДЦ, и тока анода Д/а. Ri может иметь значения от сотен ом до десятков килоом.

Коэффициент усиления триода ц — это параметр, показываю­щий, во сколько раз изменение напряжения сетки сильнее влияет на ток анода, чем такое же по величине изменение напряжения анода. Его можно вычислить по двум анодным или анодно-се­точным характеристикам как отношение приращения напряжения анода к приращению напряжения сетки при одном и том же зна­чении тока анода:

А^а , .

Ц = д при /а = const.

В анодной системе координат приращение напряжения сетки определяется как разность постоянных значений ис[ и Uc2, при которых снимались характеристики. В системе анодно-сеточных координат аналогично определяется ДЦ,. Коэффициент усиления триода в зависимости от конструкции электродов может иметь значения от 5—10 до 80—100.

Для определения всех трех главных параметров для данной точки А на семействе статических характеристик строят пря­моугольный характеристический треугольник ABC так, чтобы его вершины лежали на двух соседних характеристиках, катеты были параллельны осям координат, а гипотенузой служил отрезок АВ характеристики (рис. 2.8). Это можно сделать как на анод­ных, так и на анодно-сеточных характеристиках. На семействе анодных характеристик (рис. 2.8, а) катет АС соответствует

о б

Рис. 2.8. Определение главных параметров триода по анодным (а) и анодно-сеточным характеристикам (б)

приращению анодного напряжения ДЦ,, катет ВС — прираще­нию тока анода Д/а, а разность напряжений (Ус2 и Uci — при­ращению напряжения сетки. По найденным приращениям опре­деляют параметры:

с— Л/а _ вс -р.— Аиа — Ас

AUe U,2 — U’ 1~~ Л/а ~ ВС ’

Д£/а АС

V Ш1 Uc2 — Uc, '

Аналогично можно определить параметры по анодно-сеточным характеристикам (рис. 2.8, б).

Главные параметры, вычисленные для одной точки характе­ристики, связаны между собой соотношением, которое носит название уравнения параметров:

ц = SRi.

Проницаемость лампы D характеризует долю электрического поля анода, которая сквозь сетку влияет на вылетающие из ка­тода электроны. Чем меньше проницаемость, тем сильнее экра­нирующее действие сетки и больше коэффициент усиления.

Учитывая это, можно записать уравнение параметров триода так:

DSRi= 1.

Статическое сопротивление триода Ro — это сопротивление при постоянном токе. Для данной точки характеристики оно определяется как отношение напряжения анода к току анода:

Рассеиваемая анодом мощность Ра — это энергия, приноси­мая на анод электронами в одну секунду. Она равна произве­дению тока анода на напряжение анода:

Ра = /а^а-

Для каждого типа ламп максимально допустимое значение рассеиваемой анодом мощности Рамакс, при котором анод не перегревается выше допустимой температуры, указывается в справочниках.

Добротность лампы G характеризует максимальную полез­ную мощность усиливаемых колебаний, которую может развить лампа на нагрузке при амплитуде усиливаемых колебаний на сетке в один вольт. Добротность вычисляется как произведение коэффициента усиления-На крутизну характеристики:

G = jaS

и измеряется в милливаттах на вольт в квадрате (мВт/В2).

2.2.4. Типы и применение триодов.

Междуэлектродные емкости

Триоды могут быть применены как для усиления электриче­ских колебаний низкой частоты, так и в качестве генераторных ламп. Типы триодов различают по мощности: маломощные трио­ды используют для предварительного усиления напряжения электрических колебаний, а триоды большой мощности — в мощ­ных усилителях и генераторах электрических колебаний.

Триоды, предназначенные для усиления напряжения, должны иметь большой коэффициент усиления ц — до 30—100, а также большое внутреннее сопротивление достигающее 50—100 кОм, при небольшой крутизне характеристики 5, не превышающей 1—2 мА/В. Триоды для мощных усилителей должны иметь боль­шую добротность и относительно большую крутизну характерис­тики — до 6 мА/в и более, а также большое значение А,макс. При этом их коэффициент усиления не превышает 4—10, внутреннее сопротивление тоже невелико — до нескольких килоом.

По конструкции триоды могут быть одинарные и двойные. В баллоне двойного триода вертикально расположены две трех­электродные системы. Условное обозначение двойного триода см. на рис. 2.3.

Рис. 2.9. Конструктивное оформление электронных ламп (а): 1 — в стеклянном баллоне; 2 — в металлическом бал­лоне; 3 — пальчиковая миниатюрная лампа; 4 — сверх­миниатюрная лампа; 5 — лампа типа «желудь»; 6 — ок­тальный цоколь; 7—ламповая панелька; цоколевка (б); в — система отсчета выводов октального цоколя; г — то же для пальчиковой лампы


Последнее изменение этой страницы: 2018-09-12;


weddingpedia.ru 2018 год. Все права принадлежат их авторам! Главная